Глава 14. Термодинамические свойства реального газа. Летучесть
14.1. Постановка проблемы.
То, что реальные газы при увеличении давления перестают подчиняться уравнению состояния идеального газа 
-это не самая главная проблема, а дело в том, что при температуре ниже некоторой критической реальные газы при соответствующем повышении давления конденсируются в жидкость, иными словами система становится гетерогенной. Уравнений состояния таких флюидных систем (флюидные – системы, включающие газообразную и жидкую фазу или одну из них) известно более двухсот, но наиболее популярное и позволяющее понять суть дела это уравнение состояния газа Ван-дер-Ваальса (1873) для одного моля газа
Работа 3. ИЗУЧЕНИЕ ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ
Задание: экспериментально проверить основной закон динамики вращательного движения, определить момент инерции маятника Обербека с предельной относительной погрешностью ε, не превышающей 5 %.
Рис. 1
8.4. Аппроксимация. Параболическая регрессия
В общем случае при описании функциональной зависимости между двумя случайными величинами используют полиномы некоторой степени, коэффициенты которых могут и не иметь определенного физического смысла. Такая операция называется аппроксимацией экспериментальных данных. Полученная эмпирическая формула обычно справедлива только для сравнительно узкого интервала измерений и неприменима вне этого интервала. При использовании метода наименьших квадратов коэффициенты приближенного уравнения регрессии определяются решением системы линейных уравнений.
Допустим, что зависимость между величинами Х и Y описывается параболой второго порядка
. (8.32)
8.3. Оценка тесноты нелинейной связи
Если уравнение регрессии получено с достаточной точностью, то силу стохастической связи между величинами Y и Х можно охарактеризовать величиной
. (8.28)
Дисперсия адекватности (остаточная дисперсия) и дисперсия относительно среднего рассчитываются по формулам (8.12) и (8.15) соответственно. Связь тем сильнее, чем меньше γ. Величина
6. Расчет поправки на теплообмен при проведении опытов в калориметрах с изотермической оболочкой
Поправку на теплообмен δ в течение главного периода определяют исходя из закона охлаждения Ньютона, согласно которому изменение температуры калориметра со временем прямо пропорционально разности температур между калориметром и оболочкой:
, (6.1)